嚴格的(de)光散射(she)電(dian)磁場理論(lun)利用(yong)光的(de)電(dian)磁波性質(zhi)，應用(yong)麥克斯韋方程對散射(she)顆粒形(xing)成的(de)邊(bian)界條(tiao)件求解(jie)，可以得到各(ge)個光散射(she)物理量(liang)，但嚴格求解(jie)受諸多因(yin)素(su)的(de)影響很難得到的(de)結(jie)果。Mie散射(she)理論(lun)則是對處于(yu)均勻介質(zhi)中(zhong)的(de)各(ge)向同性的(de)單個球形(xing)顆粒在(zai)單色平行光照(zhao)射(she)下的(de)麥克斯韋方程邊(bian)界條(tiao)件的(de)嚴格數學(xue)解(jie)，其結(jie)論(lun)如(ru)下：
 

　　式中y為(wei)(wei)散射(she)顆粒到觀(guan)察點之間的距離， I0 為(wei)(wei)入射(she)光(guang)的強度，i1和i2稱為(wei)(wei)強度函(han)數(shu)，它與(yu)顆粒直徑、入射(she)光(guang)波長λ、相對折射(she)率m和散射(she)角 θ 有(you)關，其定義(yi)如下：

　　上式中(zhong)的和分別為(wei)：

　　式中(zhong)和是(shi)關于貝塞爾(er)函(han)(han)數和漢克爾(er)函(han)(han)數的(de)函(han)(han)數，P為(wei)締(di)合勒(le)讓(rang)德函(han)(han)數，d為(wei)顆粒的(de)直徑根據上(shang)面(mian)的(de)公式，我們可以得出激光(guang)粒度儀在各個(ge)角度下(xia)的(de)散(san)射(she)光(guang)強是(shi)不同的(de)，光(guang)電(dian)接受器上(shang)任何一個(ge)光(guang)電(dian)池(chi)所接受到的(de)散(san)射(she)光(guang)能也因此而有(you)所不同，將Is積分即可求(qiu)得米氏散(san)射(she)時任一光(guang)電(dian)池(chi)上(shang)所接受到得光(guang)能量(liang)為(wei)：

　　對(dui)實際的(de)粉體，因為其(qi)有多種大小不(bu)等的(de)顆(ke)粒(li)組成，其(qi)光能分(fen)布為：

　　式(shi)中(zhong)C為(wei)(wei)常數，在歸一化數據處(chu)理中(zhong)忽略不計(ji)，Wi為(wei)(wei)第i中(zhong)大小的(de)粒徑所占粉體總體積的(de)百(bai)分(fen)含量。整理后可簡(jian)單寫成矩陣形式(shi)為(wei)(wei)：E=TW，式(shi)中(zhong)的(de)T為(wei)(wei)光(guang)能(neng)分(fen)布系(xi)數，即第ni（n為(wei)(wei)行，i為(wei)(wei)列）個(ge)光(guang)能(neng)系(xi)數為(wei)(wei)：

　　由此，結合的分布函數算法求解E=TW矩(ju)陣，即可得到我(wo)們所需要的粒度分布了。

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